3.1.- Mediciones
La fluencia de neutrones térmicos en el punto 13 medido a través del pico de alta temperatura es de 2.40 x 104 ± 3% cm-2-s-1. En el IC no fue posible hacer la medición debido a que la intensidad del campo de radiación dañó los TLDs.
La dosis debida a neutrones y a fotones, por Gray de tratamiento por rayos x. medidas en la sala y en la camilla se muestran en la Tabla I. En ésta, se observa que en la camilla las dosis por neutrones son prácticamente iguales en todos los puntos excepto en los puntos 21, 23 y el IC, en donde la intensidad del campo de radiación inhibe la señal en los TLDs. Mediante los detectores de burbujas en el IC y con el acelerador a 18 MV se obtuvieron fluencias de neutrones térmicos y rápidos de 7.31 x 105 cm-2-s-1 y de 4.02 x 105 cm-2-s-1 respectivamente que producen una dosis por neutrones de 3.65 mSv/Gy.
Tabla I. Dosis por neutrones y fotones, por Gy-X, medidas con la esfera de parafina y pares de TLDs en la sala de tratamiento.
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Sitio
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Dosis por neutrones
[mSv/Gy]
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Dosis por fotones
[mSv/Gy]
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11
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0.19 ± 0.05
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0.53 ± 0.05
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12
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0.13 ±0.03
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0.23 ± 0.02
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13
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0.16 ± 0.03
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0.31 ± 0.03
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14
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0.04 ± 0.007
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0.07 ± 0.007
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15
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0.01 ± 0.002
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0.02 ± 0.002
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16
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Fondo
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Fondo
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17
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Fondo
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Fondo
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20
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0.22 ± 0.12
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4.23 ± 0.18
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21
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0.78 ± 0.22
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8.44 ± 0.42
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22
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0.45 ± 0.23
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5.94 ± 0.30
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23
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Imposible medir
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27.95 ± 2.01
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24
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0.45 ± 0.11
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3.47 ± 0.17
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25
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0.30 ± 0.16
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1.70 ± 0.18
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IC
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Imposible medir
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982.2 ± 22.3
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3.2.- Cálculos
Mediante cálculos Monte Carlo se determinaron los espectros de los neutrones en los tres sitios donde se midieron, así como en el IC donde no fue posible hacer las mediciones. En la figura 6 se muestra el espectro calculado mediante Monte Carlo en el IC, aquí se observa que en mantiene la forma del término fuente, con el máximo alrededor de 1 MeV, y manifiesta la presencia de neutrones epitérmicos y térmicos cuyo origen son aquellos neutrones que pierden energía al colisionar con el cabezal y las paredes de concreto de la sala de tratamiento.
En la figura 7 se muestra el espectro calculado y medido en el sitio 12. Ambos espectros presentan las mismas características: un pico en torno a 0.1 MeV y a mayores energías conserva la estructura del espectro de evaporación, mostrando también la presencia de neutrones epitérmicos y térmicos, que se deben a la degradación de energía de los neutrones que salen del cabezal e interactúan con el entorno al bunker. La amplitud del pico de neutrones térmicos tiene aproximadamente el mismo valor que los neutrones de 0.1 MeV.
En las Figuras 8 y 9 se muestran los espectros calculados y medidos en los sitios 14 y 15 respectivamente. Aquí la amplitud del pico de los neutrones térmicos supera al pico de 0.1 MeV, tal y como también lo señalan Baker y Thomas 23.
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Figura 6.- Espectro de los neutrones calculado en el IC.
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| Figura 7.- Espectro, medido y calculado, de neutrones en el sitio 12 en la sala de tratamiento. |
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| Figura 8.- Espectro, medido y calculado, de neutrones en el sitio 14 en la sala de tratamiento. |
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Figura 9.- Espectro, medido y calculado, de neutrones en el sitio 15 en la sala de tratamiento.
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